專利名稱：：確定用于感應測井井眼校正的有效地層電導率的方法
技術領域：
：本發明主要涉及井眼所穿過的地層的電磁感應測井領域。更具體地，本發明涉及用于針對井眼中的流體(或者空氣)效應以及接近井眼壁的地層的電導率調整電磁感應測井儀所進行的測量的方法。描述了一種用于在考慮直接圍繞井眼的地層的電導率的情況下針對井眼效應校正感應測量的迭代方法。
背景技術：
：電磁感應測井儀被用于確定井眼所穿過的地層的電導率。例如采用地層電導率來推斷某些地層中碳氫化合物的存在。典型的感應測井儀包括通常細長的被配置為沿井眼的內部移動的圓柱形探頭。儀器探頭包括一個或多個通常為金屬線圏形式的發射器以及多個通常也為金屬線圏形式的接收器，接收器沿心軸以不同的所選擇的縱向距離與發射器間隔開。儀器中的電路被用于產生電流以給發射器通電并且檢測接收器所檢測到的信號的各種屬性。電流通過發射器以在圍繞井眼的地層中感生電磁場。由于在地層中所感生的電流，在接收器中感生電壓。感生電壓的某些分量與圍繞儀器的介質的電導率相關。為了更準確地確定地層電導率，有用的是能夠確定井眼自身中的任何材料(泥漿或者空氣)對儀器中的各種接收器所進行的測量的影響。考慮這樣的影響并調整儀器所進行的測量稱作"井眼校正"。當對早期的模擬版本的感應儀器、例如由本發明的受讓人的附屬公司以商標DIT出售的感應儀器所測量的電導率進行井眼校正時，認為感應響應的空間分布(稱為"偽幾何因子")獨立于各種周圍介質的電導率，并且針對中感應響應(ILM)和深感應響應(ILD)分別從所產生的線性方程中獲得經井眼校正的電導率。詳見SchlumbergerLogInterpretationPrinciples/ApplicationsSchlumbergerEducationalServices(1989)。由本發明的受讓人的附屬公司以商標AIT出售的另一系列的儀器的井眼校正過程基于相對于一些相關參數的真實反演。當可獲得來自多個"短感應陣列"(陣列為包括主接收線圏和串聯的極性相反的"補償"線團的感應接收器，其中主接收線圈和補償線圏都與感應發射器緊密間隔)的測量值時，可進行這樣的反演。例如，假定從其它測量(例如井徑儀和泥漿電阻率傳感器)已知井眼直徑和井眼流體("泥漿，，)電導率，則可以根據地層電導率和下井儀間隙器(toolstandoff)進行反演。對這種井眼校正過程的更詳細i兌明例如參見發給Minerbo等人的并被轉讓給本發明的受讓人的美國專利5,041,975。由本發明的受讓人的附屬公司以商標RTSCANNER出售的三維感應儀器的井眼校正過程的原理在概念上與在'975專利中所描述的上述過程相似，但是因為包括三維電導率張量的九個分量，所以三維過程本身要復雜得多。關于上述過程的細節，請參見公開號為2005/0256642的美國專利申請，該申請的基礎申請同樣被轉讓給本發明的受讓人。
發明內容本發明的一個方面為一種用于針對井眼效應校正感應電導率測井測量值的方法，該井眼的電導率與接近井眼的地層的電導率不同。根據本發明的該方面的方法包括根據接近感應發射器的感應接收器所產生的測量值估計接近井眼的地層的有效地層電導率.該有效地層電導率被用于校正接近接收器所產生的視電導率測量值，并且在一些實施例中校正由比接近接收器更遠離發射器的其它感應接收器所產生的那些視電導率測量值。本發明的另一方面為一種用于確定井眼所穿過的地層的電導率的方法。根據本發明的該方面的方法包括沿井眼移動感應測井儀。該儀器包括至少一個發射器和多個沿儀器位于與發射器隔開的位置處的接收器。^電流通過發射器以在地層中感生電磁場。在多個接收器中的每一個中檢測電壓。該電壓對應于圍繞測井儀的介質的電導率。根據接近發射器的接收器所產生的測量值估計接近井眼的地層的有效地層電導率。該有效地層電導率被用于校正由接近接收器所產生的視電導率測量值，并且在一些實施例中校正由比接近接收器更遠離發射器的其它感應接收器所產生的視電導率測量值。根據下面的說明以及所附的權利要求，本發明的其它方面和優點將是顯而易見的。圖1示出被設置在鉆穿地層的井眼中的典型感應測井儀。圖2示出例如圖1中所示的儀器的橫截面，其中井眼包括具有某一電導率的流體和井眼外的具有電導率的地層。圖3示出和圖2相似的橫截面，其中對儀器響應的"井眼校正"導致將儀器置于均勻介質中的物理等價。圖4和圖5示出和圖2和3相似的設置，其中增加了一層接近井眼壁的地層，該井眼壁例如由于來自井眼的液體侵入而具有改變的電導率。圖6示出與地層電導率相關的實(R)信號和虛(X)信號分量趨膚效應校正函數的圖。圖7A至7F針對各種井眼直徑和儀器偏心值示出偽幾何因子的計算值的圖。具體實施例方式圖1示意性地示出典型地在鉆穿地下地層的井眼中使用的感應測井儀。圖1中的圖示意圖在概念上示出在根據本發明的方法中所采用的可能的測量源，并不意圖限制可以與本發明一起使用的感應測井儀的類型。圖1中的圖示也并不意圖呈現對感應測井儀可以被運送到井眼中的方式的任何限制。大體以20和22所示，井眼18鉆穿地下地層。在鉆探井眼18期間以及在"測井"操作期間井眼18典型地充滿通常稱為"鉆探泥漿"的流體24，其中一個或多個測井儀IO被插入到井眼18中并且被收回。在本實施例中，測井儀10為感應測井儀。儀器10被置于通常為圓柱形的探頭或者相似殼體中，該探頭或者相似殼體被配置為允許儀器10沿井眼18縱向移動。儀器10包括感應發射器T，其可以是金屬線繞的形式，以便其匝處于和儀器10的縱軸基本上垂直的平面內。儀器的本實施例包括沿儀器被置于與發射器T縱向隔開的位置處的三個感應接收器R1、R2、R3。接收器R1、R2、R3也可以是基本上縱向纏繞的金屬線圈的形式。典型地，感應接收器將包括主接收線圏和串聯的極性相反的"補償"線圈(為了清楚起見未示出)。補償線圈用于消除發射器T和接收器R1、R2、R3之間的直接電磁耦合效應。通常以E示出的電路可包括(以下電路均未單獨示出)用于驅動發射器T的發射器電路、用于檢測由于電磁感應效應而在接收器Rl、R2、R3中感生的電壓的接收器電路、以及用于將接收器Rl、R2、R3所產生的測量值傳送到地面上的記錄單元16的電路。接收器Rl、R2、R3中的每一個所產生的測量值將與所有圍繞儀器10的介質的電導率相關。然而，作為總原則，發射器T與接收器Rl、R2、R3中的任一個之間的縱向間隔越大，來自更加橫向遠離井眼18的地層的信號貢獻也將越大。采用例如圖1中所示的包括多個縱向隔開的接收器的儀器的目的在于能夠研究圍繞儀器的介質在不同的徑向調查深度上的電導率分布。這樣的介質當然包括井眼和地層。在本實施例中，儀器10通過裝甲電纜12延伸到井眼18中并且從井眼中被收回。電纜包括一個或多個被螺旋形纏繞的鋼絲圍繞的絕緣電導體。電纜12通過絞盤14或者本領域中已知的相似設備延伸或者縮回。如上所述，運送儀器10的方式僅僅是說明性的。可在不同的實施方案中采用其它眾所周知的運送方法，包括鉆桿、盤管、成品管，以及在鉆井繩中例如"在鉆探的同時測井"，而不超出本發明的范圍。地層20、22可包括通常以20示出的不能滲透的地層，并且可包括例如22的能滲透的地層。能滲透的地層可包括接近井眼18的地帶，在該地帶中鉆探泥漿24的液相替換地層22的孔隙中存在的一些本地流體。這種地帶可以被稱作"侵入帶"26，并且其電特性可根據被替換的流體的電導率以及鉆探泥漿24的液相的電導率通過這樣的流體運動來改宋。根據本發明的方法包括確定要在感應井眼校正過程中采用的有效地層電導率("EFC")。井眼校正過程包括從感應接收器Rl、R2、R3所測量的視電導率(apparentconductivity)減去與井眼相關的貢獻。有效地，上述過程等價于用具有與接近井眼18的外部的地層20或26的電導率相同的電導率的介質"替換"井眼18。用A表示的、對在接收器處所測量的視電導率的與井眼相關的貢獻取決于井眼半徑rb、井眼流體("泥漿")電導率am、儀器在井眼中的位置(稱作"偏心，，d)、和EFC(C7t)。還可引入偽幾何因子g以便將井眼貢獻定義為A-(CTm-CJt)g。如果儀器具有多個感應接收器，例如在圖1中以Rl、R2、R3所示出的那些接收器，則因為每個接收器陣列有不同的橫向(徑向)響應特性，所以對于每個陣列來說與井眼相關的貢獻將是不同，但是對每個陣列的響應的這種井眼貢獻將取決于相同的參數、特別是相同的EFC。在根據本發明的方法中，通過采用由最緊密間隔的接收器Rl所測量的視電導率來確定有效地層電導率，因為接收器R1的響應指示接近井眼的地層電導率。可通過采用儀器響應的前向建模來把偽幾何因子制成表格。此外，已確定的是在許多情況下可以僅僅從視電導率的實部獲得可靠的測量值。接收器電壓的實部也稱作"同相分量"或者"R信號"。采用視電導率的實部的測量值，可以迭代地對所產生的EFC的方程求解。如果虛部("X信號")的測量值也是可靠的，則相似過程也可被用于R和X信號的線性組合。在圖1中的儀器IO的建模響應中，發射器T和接收器R1、R2、R3之間的間隔分別被視為對應于"淺"、"中"和"深"測量。然而應當清楚理解的是，本說明書中的特定的發射器與接收器間隔僅僅意圖闡明本發明的原理以及描述相對于泥漿電導率、井眼直徑和儀器距井眼中心的位移的所選實例的建模結果。其它發射器與接收器間隔、儀器配置、發射器和接收器的數量以及哪些接收器信號被用于估計EFC也在本發明的范圍的內。另外，在本實例中，來自與發射器最緊密間隔的接收器的信號是被用于估計EFC的信號。采用不是與發射器最緊密間隔的接收器來估計EFC、或者采用兩個或更多個接收器的組合也在本發明的范圍內。在隨后的說明中，并且為了限定本發明的范圍的目的，用于估計EFC的接收器被稱為"接近"發射器。為了本發明的目的，接近可以被定義為位于與發射器充分近的距離處，以便其響應指示直接圍繞井眼的地帶中的地層電導率以允許確定EFC。參考圖2，為了解釋有效地層電導率("EFC")，儀器10被示出為被置于具有用cjt表示的電導率的電均勻的地層20中的井眼18中。井眼18充滿具有用c^表示的電導率的泥漿24。對于任一給定的感應接收器響應，井眼效應可用下式表示<formula>formulaseeoriginaldocumentpage10</formula>其中。"(，A)巧r+是在每個接收器處所測量的視電導率(包括其實分量CTR和其虛分量CTX并被表示為有效地層電導率和泥漿電導率的函數)。of—(C7,)為將在電導率at的均勻介質中測量到的視電導率。A(rb，d，c^，Ot)是井眼效應貢獻，rb是井眼半徑，并且d為儀器10從井眼18的中心被移位的距離。這種位移距離與儀器間隙s(表示從鉆具主件至井眼壁的距離)相關。如在本領域中已知的，感應測井儀典型地與保持儀器與井眼壁的基本固定距離的稱為"間隙器"的設備一起使用。因此，可直接根據井眼半徑確定位移(例如可以根據例如來自測徑器的外部測量值來確定，或者通過假定半徑與用于鉆探井眼的鉆頭的半徑相同)。在當前情況下，對于圖2中所示出的介質來說，井眼校正過程將是從視電導率(Ta(CTm，Cyt)中減去井眼貢獻A(rb,d，am，C7t)并因此獲得在不存在井眼的情況下將得到的均勻地層信號af—(cr,)，如圖3中示意性所示。在圖3中，井眼被示出為充滿電導率與周圍地層20的電導率相同的介質20A。換而言之，有效地，泥漿電導率為CTm的井眼18用電導率為CJt的介質20A來替換，其中該介質的電導率c7t與周圍地層20的電導率相同。方程(1)對于儀器上的任何接收器來說都是正確的，但是應注意相應的井眼校正函數A對于每個接收器來說是不同的。因此有必要對每個陣列執行相同類型的井眼校正過程。在實際的井眼環境中，并且參考圖4，介質通常在電學上比圖2中所示出的更加復雜。特別是，能滲透的介質、例如地層22可包括鉆探泥漿的液相的滲透(稱為"侵入")，并因此引入一層、例如電導率與井眼和未受影響的地層(例如圖1中的22)的電導率都不同的浸入帶26。通過本發明方法所解決的問題為在執行井眼校正過程時這種介質中的CTt被用作EFC。換而言之，當從(每個接收器)所測量到的視電導率中減去井眼貢獻A(rb，d，Om，C7t)時，電導率Ot的值應被用于計算相應的A。理想地，井眼校正等價于用具有接近井眼壁的地帶的電導率的均勻介質來替換井眼。在圖5中以26A示出了這樣的環境。可通過迭代過程來確定EFC。因此，在根據本發明的方法中產生僅僅在井眼壁之外的有效地層電導率的估計。實際上，在例如圖1中所示出的多接收器儀器中，最靠近發射器的接收器的響應將給出直接圍繞井眼的地層電導率的最佳指示。因此，優選的是采用最近的接收器R1的測量值來估計有效地層電導率。但是，如上所述，"接近"接收器的響應可在本發明的其它實施例中被使用。從這一點開始，本說明書將針對最近的接收器(圖1中的R1)的響應。重新整理方程(1),井眼效應"A"可表示為A(rb，d，CTm，at)=(am—at)g(rb，d,am，at)'(2)因為在均勻介質中沒有井眼效應，即當CTt-CTm時，所以可從方程(2)中提取因子(C7m-CTt)。換而言之，對于經適當地井眼校正的接收器測量來說，A(rb，d，cjm，cjt)=0。因此，可得到表達式其中g表示"偽幾何因子"，該因子可通過針對泥漿電導率、地層電導率、井眼半徑和儀器中心位移的多個不同值對儀器響應進行建模來獲得。在接收器處所測量到的信號包括實(與發射器電流同相)分量和虛(正交)分量。取方程(3)的實分量CJR和虛分量CTx提供下列表達式<formula>formulaseeoriginaldocumentpage12</formula>(4)<formula>formulaseeoriginaldocumentpage12</formula>(5)其中<formula>formulaseeoriginaldocumentpage12</formula>(6)<formula>formulaseeoriginaldocumentpage12</formula>(7)已回顧了井眼校正和EFC的基礎，現在將解釋crf—和CJt之間的關系。例如圖1中所示的多接收器儀器上的最緊密間隔的接收器受趨膚效應校正的影響最小，并且大致上，實分量《—(a,)《R。通常，實信號分量和虛信號分量的趨膚效應校正值可通過下列表達式來確定<formula>formulaseeoriginaldocumentpage12</formula>(8)<m)7"),(9)其中，對于cjt的小值來說，趨膚效應校正函數Y(cJt)0，并且f(A)《0。此外，7(cr,)r(CT,)，這反映經趨膚校正的at可以用C7r+C7x來近似的眾所周知的事實。針對軸向對稱的發射器和接收器陣列配置、例如參考圖1所解釋的縱向纏繞的發射和接收線圈，可以分析計算趨膚效應校正函數y(O和f(af)。在本發明的實際實施中，足以通過直接建模將這些趨膚效應校正函數制成表格。函數^(C7,)和F(CJ,)的行為在圖6中分別以曲線50和52示出。因此針對實信號分量獲得下列表達式(,R)^[1-*)]+(_。H化，)，(10)以及針對虛信號分量獲得下列表達式(,°"》=)+(crm-d,cxm,crf)，(11)應牢記，CTr和CJx是已知量，因為它們是由接近接收器(圖1中的R1)所測量的視電導率的實部和虛部。函數y(A)和f(q)例如通過建模或者通過確定性的計算也是已知的。可以通過直接數值建模來計算偽幾何因子gR和gX(或將其制成表格).對于緊密間隔的接收器來說，虛(X)信號分量被用于計算或者估計EFC可能不是非常可靠。由于例如感應線圏(圖1中的T、Rl、R2、R3)的小的相對運動這樣的事、由于溫度變化或者由于井眼流體或地層的導磁率，X信號分量可能被破壞。因此，實際上，根據本發明的方法可以僅僅使用接收器信號的實分量來估計EFC。因此，根據本發明的方法的原理為產生方程(10)相對于(7t的解，即在給定由接近接收器所測量的視電導率信號的實分量、井眼半徑、儀器中心位移和井眼(泥漿或者空氣)電導率的情況下確定EFC的唯一值。在能夠可靠地測量X信號分量的情況下，這不排除采用R和X信號分量的加權組合的可能性。如上所述采用數值或其它建模，可以針對井眼半徑rb的合理范圍(通常在通常使用儀器的從正好高于儀器半徑rt。。,到某一最大期望井眼半徑值的范圍內)將函數^(^d,^，K)制成表格。所設想的是建模將采用有效的但不過大的尺寸增量，例如0.5英寸。可在從0至rb-rt。。,的范圍內、即從居中至與井眼壁接觸的范圍內對儀器中心位移d建模。可采用CTm和C7t的物理上合理的范圍和增量(例如在對數標度上每十進位4到6個點)。如圖7A至7F中所示，函數&(&d,,A)具有相對簡單的特性；在許多實際情況下其近似地獨立于cjm和at。圖7A至7F用圖形示出井眼流體電導率、地層電導率、井眼半徑和儀器中心位移(偏心)的各種范圍的偽幾何因子值。一旦(例如從獨立的測徑器測量值或者鉆頭尺寸)已知rb，例如就可采用間隙尺寸來設置d，并且(例如由井眼中的儀器上或附近的泥漿電阻率傳感器)確定cjm，可以連同前面構造的(對于給定的rb，d，CJm)作為Ot的函數的^^d,^,C7》值的表格一起使用多維插值。假設(i)存在CTt的解，(ii)該解是唯一的，以及(iii)求解C7t的過程是穩定的，則前面內容提供用于數值上求解方程(10)的足夠信息。求解方程(10)的可能方法之一是以下面的形式來表示cjt:-crmgR(rb,d,c^，(T,)卜r(。')-gR(rb,d,o""o",)(12)嚴格而言，因為方程(12)的右手側還通過^(^d,,^)和r(c^)依賴于cjt,因此方程(12)并非方程(10)的直接解。然而，可以通過數值迭代來求解方程(12)。請牢記，CTR為工具測量值，CTm、rb、d是已知的或可從其它源(泥漿電阻率傳感器、測徑器或者間隙器)確定，可從現有的井眼校正表中提取&(^d,，)，并且Y(CTt)可以容易地被計算(或被建模)。可通過下面的表達式迭代地求解方程(10):,+i)=-gj^,化,of7))(13)'_l-KWJ))-^,d(J))'其中J為迭代步驟的索引(迭代步驟編號).已經確定EFC的初始值①w可以任意地被設置為小值，例如①w=0.0001S/m(西門子/米)。另一種用于設置EFC的初始值的可能性可以是采用根據前面的接收器測量值所計算的C7t。為了保證在任一迭代步驟中計算值將不超出表列值范風，即巧<^—)(這里^—是C7t的最大表列值)，迭代過程可包括"安全"條件如果(J,阿〉C7'(—，那么C7")=C7,—)。(")應當注意，對于在/^)=《情況下的任何點《處C7"=，對于J=0，1，2,...(15)形式的迭代來說(比較方程(12))，收斂的必要條件為l^④hcl。另外，以割線方法可獲得更快的收斂。°7《))％;(16)其中w(crf)=//(crf)-crf。試驗已發現對于要采用如圖1中所示的儀器的大多數情況來說方程(13)的迭代過程是收斂的。在下面所示的針對參考圖1所解釋的儀器上的最近的接收器來確定&(^d,，CT,)的值的實例中，從C7f)開始給出隨后的近似值CTfW，_實例1:4=6",d=4，，，c7m=10S/m，trt=1S/m(ct〉。)=0.0001S/m)_<table>tableseeoriginaldocumentpage15</column></row><table>上述實例結果表明，為獲得EFC值的1。/。(0.1%)精度，迭代計算方法在第一實例中僅僅需要2(3)次迭代，并且在第二實例中需要4(6)次迭代。針對井眼半徑rb、儀器中心位移d、泥漿電導率CJm和有效地層電導率。t(rtool《10",0.00001S/m《cj^100S/m，0.002S/m《CTmS100S/m)的寬范圍加上cv-0.00001S/m的個別值分析了上述迭代過程的收斂，以近似空氣填充的井眼。下面列出了上述迭代方法被發現不收斂的唯一情況。(i)大的cjm值(接近100S/m)結合井眼和周圍地層之間的大的電阻率對比，(7m/(7^1000，以及小的井眼半徑rb(r"3〃)。(ii)大的cTt值，取決于井眼半徑rb的本方法的有效收斂邊界(對于rt-4〃，cjt=100S/m,但對于rb-10〃，其降至at=40-50S/m)。應當注意，上述兩種情況都超出常規電磁感應測井儀的正常工作范圍。注意，上面所考慮的實例對應于&^d，,c7()的井眼校正表格的節點(相對于變量rb、d和dm)，并且僅相對于at進行了插值。實際實施還將需要相對于其它變量(rb、d和C7m)進行插值。通過分析在方程(13)的右手側出現的所有量來總結所提出的方法(J+1)=o~r"g"rb,d,"，a")其中CTt為有效地層電導率(EFC)，J為迭代步驟，并且W'為CTt的第J個近似值。如上所述，""可以以不同方式來選擇。在上述實例中，選擇了固定的初始值^)=0.0001S/m。cjR為根據接近接收器(圖1中的Rl)測量值確定的視電導率的實部，rb為井眼半徑(從測徑器測量值獲知)，d為距離井眼中心的儀器中心位移，并且如果儀器利用間隙器運行，則可認為d是已知的，并且CJm為泥漿電導率，例如可由儀器上或其它地方的泥漿電阻率傳感器來測量。Y(C7t)為趨膚效應量，其也是已知的(通過分析或者表列)，而^^，d，,A)為偽幾何因子。如上所述，可通過針對求解上述方程(13)所需要的參數的所有相關范圍對接收器建模來將這樣的偽幾何因子制成表格。從一個迭代步驟到下一個迭代步驟，參數rb、d和CJm不變，而唯一變化的參數是cjt(在①w值的迭代確定期間)。在更復雜的情況下，當迭代過程可能失敗(或者不穩定)時，使方程(10)的左手側和右手側之差的絕對值最小化可能是有用的。這可以結合方程(11)的相似的最小化、或許利用對虛信號分量C7x貢獻的較小加權來執行。其它迭代技術、例如Brent優化方法可以被應用以確定EFC。一旦確定了CJt的值，就可利用和方程(1)的計算相似的計算以及利用如上所述計算的EFC以適當的深度調整來對所有接收器測量(圖1中所示的實例儀器中的Rl、R2和R3)的視電導率值進行井眼校正。本發明的另一個方面為存儲在計算機可讀介質中的計算機程序。該程序包括邏輯，該邏輯可操作用于使可編程計算機執行上面特別參考方程(13)所解釋的方法。在實際實施中，計算機將被置于記錄單元(圖1中的16)中，并且可使這樣的計算機程序對在測井儀(圖1中的10)沿井眼移動時該測井儀所進行的測量進行操作。雖然已參考有限數量的實施例描述了本發明，但是受益于本公開內容的本領域技術人員將理解，可以設計出不偏離如在此所公開的本發明的范圍的其它實施例。因此，本發明的范圍應僅受所附的權利要求限制。權利要求1.一種用于針對井眼和接近該井眼的地層的電導率校正感應電導率測井測量值的方法，包括根據由接近感應發射器的感應接收器所產生的測量值估計接近該井眼的地層的有效地層電導率；以及利用該有效地層電導率來校正由儀器上的至少一個感應接收器所產生的視電導率測量值。2.如權利要求l所述的方法，其中估計有效地層電導率包括僅僅使用接近接收器測量值的實分量。3.如權利要求l所述的方法，其中估計有效地層電導率包括選擇有效地層電導率的初始值以及通過將每次迭代計算的輸出用作其相繼的迭代計算的輸入來迭代地計算有效地層電導率的估計。4.如權利要求3所述的方法，其中根據下面的表達式來進行迭代=a*-crmgR(rb,d,",a,w)其中。'一l-W))-g"rb,d,",c7")，C7t為有效地層電導率，J為迭代步驟索引，o"尸為at的第J個近似值，W。)為有效地層電導率的初始值，CTR為根據接近接收器測量值所確定的視電導率的實部，rb為井眼半徑，d為測井儀距離井眼中心的位移量，CTm為井眼中的流體的電導率，Y(CTt)為有效地層電導率的趨膚效應量，以及gR(rb，d，CTm，CJt)為偽幾何井眼校正因子。5.如權利要求4所述的方法，進一步包括當井眼半徑、位移、流體電導率和有效地層電導率的確定值為中間值時對偽幾何因子的值進行插值，其中針對該中間值已經產生偽幾何因子的模型計算。6.如權利要求3所述的方法，其中有效地層電導率的初始值大約為0.0001西門子/米。7.如權利要求3所述的方法，其中有效地層電導率的初始值為根據先驗接近接收器測量值的有效地層電導率的先驗估計。8.—種用于確定井眼所穿過的地層的電導率的方法，包括沿井眼移動感應測井儀，該儀器包括至少一個發射器和多個沿該儀器位于與發射器隔開的位置處的接收器；使黽流通過發射器以在地層中感生電磁場；在多個接收器中的每一個中檢測電壓，其中該電壓對應于圍繞測井儀的介質的電導率；根據最接近發射器的接收器所產生的測量值估計接近井眼的地層的有效地層電導率；以及利用該有效地層電導率來校正每個接收器所產生的視電導率測量值。9.如權利要求8所述的方法，其中估計有效地層電導率包括僅僅使用接近接收器測量值的實分量.10.如權利要求8所述的方法，其中估計有效地層電導率包括選迭代計算的輸入來迭代J計算有效地層電導率的估計。^11.如權利要求10所述的方法，其中根據下面的表達式來進行迭代<formula>complexformulaseeoriginaldocumentpage3</formula>CJt為有效地層電導率，J為迭代步驟索引，a尸為at的第J個近似值，a,w為有效地層電導率的初始值，cjr為根據接近接收器測量值所確定的視電導率的實部，rb為井眼半徑，d為測井儀距離井眼中心的位移量，Cm為井眼中的流體的電導率，Y(C7t)為有效地層電導率的趨膚效應量，以及gR(rb，d，CTm，CTt)為偽幾何井眼校正因子。12.如權利要求10所述的方法，其中有效地層電導率的初始值大約為0.0001西門子/米。13.如權利要求10所述的方法，其中有效地層電導率的初始值為根據先驗接近接收器測量值的有效地層電導率的先驗估計。14.如權利要求10所述的方法，進一步包括當井眼半徑、位移、流體電導率和有效地層電導率的確定值為中間值時對偽幾何因子的值進行插值，其中針對該中間值已經產生偽幾何因子的模型計算。15.—種存儲在計算機可讀介質中的計算機程序，所述程序包括可操作用于使可編程計算機執行以下步驟的邏輯根據被置于井眼中的感應測井儀上的接近感應發射器的感應接收器所產生的測量值估計接近鉆穿地層的井眼的地層的有效地層電導率；以及利用該有效地層電導率來校正由該儀器上的至少一個感應接收器所產生^視電導率測量值。16.如權利要求15所述的計算機程序，其中估計有效地層電導率包括僅僅使用接近接收器測量值的實分量。17.如權利要求15所述的計算機程序，其中估計有效地層電導率包括選擇有效地層電導率的初始值以及通過將每次計算的輸出用作其相繼的迭代計算的輸入來迭代地計算有效地層電導率的估計。18.如權利要求17所述的計算機程序，其中根據下面的表達式進行迭代<formula>complexformulaseeoriginaldocumentpage4</formula>，其中CJt為有效地層電導率，J為迭代步驟索引，a,w為at的笫J個近似值，O""為有效地層電導率的初始值，CJR為根據接近接收器測量值所確定的視電導率的實部，rb為井眼半徑，d為測井儀距離井眼中心的位移量，am為井眼中的流體的電導率，Y(CTt)為有效地層電導率的趨膚效應量，以及gR(rb，d，crm，at)為偽幾何井眼校正因子'19.如權利要求18所述的計算機程序，進一步包括可操作用于使計算機在井眼半徑、位移、流體電導率和有效地層電導率的確定值為中間值時對偽幾何因子的值進行插值的邏輯，其中針對該中間值已經產生偽幾何因子的模型計算。20.如權利要求17所述的計算機程序，其中有效地層電導率的初始值大約為0.0001西門子/米。21.如權利要求17所述的計算機程序，其中有效地層電導率的初始值為根據先驗接近接收器測量值的有效地層電導率的先驗估計。全文摘要一種用于針對井眼和接近該井眼的地層的電導率校正感應電導率測井測量值的方法包括根據接近感應發射器的感應接收器所產生的測量值估計接近該井眼的地層的有效地層電導率。該有效地層電導率被用于校正由儀器上的至少一個感應接收器所產生的視電導率測量值。文檔編號G01V3/18GK101191838SQ200710138178公開日2008年6月4日申請日期2007年7月31日優先權日2006年11月30日發明者A·I·達維迪切夫,G·N·米納波申請人:普拉德研究及開發股份有限公司
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